عرض مصدر معادلات أينشتاين-إنفيلد-هوفمان

{{لا صندوق معلومات}}
'''معادلات أينشتاين-إنفيلد-هوفمان للحركة''' {{إنج|Einstein–Infeld–Hoffmann equations}}، المشتقة بالاشتراك بين [[ألبرت أينشتاين]] و[[ليوبولد إنفيلد]] و[[بانيش هوفمان]]، هي [[معادلة حركة|معادلات حركة]] [[معادلة تفاضلية|تفاضلية]] التي تصف ال[[علم الحركة|ديناميكا]] التقريبية لنظام من الكتل الشبيهة بالنقطة بسبب تفاعلات الجاذبية المتبادلة، بما في ذلك تأثيرات النسبية العامة. إنها تستخدم تمددًا ما بعد نيوتن من الدرجة الأولى، وبالتالي فهي صالحة في الحد حيث تكون سرعات الأجسام صغيرة مقارنة بسرعة الضوء وحيث تكون مجالات الجاذبية التي تؤثر عليها ضعيفة بالمقابل.

بالنظر إلى نظام من أجسام ''N''، المسمى بالمؤشرات ''A''&nbsp;=&nbsp;1,&nbsp;...,&nbsp;''N''، يتم إعطاء متجه التسارع ال[[مرجح]] للجسم ''A'' من خلال:

: <math>
\begin{align}
\vec{a}_A & = \sum_{B \not = A} \frac{G m_B \vec{n}_{BA}}{r_{AB}^2} \\
& {} \quad{} + \frac{1}{c^2} \sum_{B \not = A}
    \frac{G m_B \vec{n}_{BA}}{r_{AB}^2}
       \left[ v_A^2+2v_B^2 - 4( \vec{v}_A \cdot \vec{v}_B) - \frac{3}{2} ( \vec{n}_{AB} \cdot \vec{v}_B)^2 \right. \\
& {} \qquad {} \left. {} -
        4 \sum_{C \not = A} \frac{G m_C}{r_{AC}} -
          \sum_{C \not = B} \frac{G m_C}{r_{BC}} + \frac{1}{2}( (\vec{x}_B-\vec{x}_A) \cdot \vec{a}_B )  \right] \\
& {}\quad{} + \frac{1}{c^2} \sum_{B \not = A} \frac{G m_B}{r_{AB}^2}\left[\vec{n}_{AB}\cdot(4\vec{v}_A-3\vec{v}_B)\right](\vec{v}_A-\vec{v}_B) \\
& {} \quad {} + \frac{7}{2c^2} \sum_{B \not = A}{ \frac{G m_B \vec{a}_B }{r_{AB}}} + O (c^{-4})
\end{align}
</math>

حيث:
:<math>\vec{x}_A</math> هو مرجح الموضع المتجه للجسم A
:<math>\vec{v}_A=d\vec{x}_A/dt</math> هو مرجح السرعة المتجهة للجسم A
:<math>\vec{a}_A=d^2\vec{x}_A/dt^2</math> هو مرجح التسارع المتجه للجسم A
:<math>r_{AB}=|\vec{x}_A-\vec{x}_B|</math> هي المسافة الإحداثية بين الجسمين A وB
:<math>\vec{n}_{AB}=(\vec{x}_A-\vec{x}_B)/r_{AB}</math> هو متجه الوحدة النقطي الذي يشير من الجسم B إلى الجسم A
:<math>m_A</math> هي كتلة الجسم A
:<math>c</math> هي [[سرعة الضوء]]
:<math>G</math> هي [[ثابت الجاذبية]]
:ويتم استخدام [[تمثيل O الكبرى]] للإشارة إلى شروط النظام هذه ''c''<sup>&minus;4</sup> أو ما بعده تم حذفه.

الإحداثيات المستخدمة هنا متناسقة. المصطلح الأول على الجانب الأيمن هو عجلة الجاذبية النيوتونية عند ''A''؛ في النهاية ''c''&nbsp;→&nbsp;∞، يستعيد المرء قانون نيوتن للحركة.

يعتمد تسارع جسم معين على تسارع كل الأجسام الأخرى. نظرًا لأن الكمية الموجودة على الجانب الأيسر تظهر أيضًا في الجانب الأيمن، يجب حل نظام المعادلات هذا بشكل تكراري. من الناحية العملية، فإن استخدام التسارع النيوتوني بدلاً من التسارع الحقيقي يوفر دقة كافية.<ref>Standish, Williams. Orbital Ephemerides of the Sun, Moon, and Planets, Pg 4. {{استشهاد بويب |مسار=http://iau-comm4.jpl.nasa.gov/XSChap8.pdf |عنوان=Archived copy |تاريخ الوصول=2010-04-03 |url-status=dead |مسار أرشيف=https://web.archive.org/web/20110205225629/http://iau-comm4.jpl.nasa.gov/XSChap8.pdf |تاريخ أرشيف=2011-02-05 }}</ref>

== المراجع ==
{{مراجع}}

{{ألبرت أينشتاين}}
{{شريط بوابات|الفيزياء|علم الفلك}}

{{بذرة فيزياء}}

[[تصنيف:ألبرت أينشتاين]]
[[تصنيف:النسبية العامة]]
[[تصنيف:معادلات تفاضلية]]