عرض مصدر قيود تامة التقييد

{{يتيمة|تاريخ =فبراير 2025}}
في [[ميكانيكا تقليدية|الميكانيكا التقليدية]]، '''القيود تامة التقييد'''<ref>{{استشهاد بويكي بيانات|Q130298867|الصفحة=1495}}</ref> {{إنج|Holonomic constraints}} هي علاقات بين متغيرات الموضع (وربما الزمن)<ref name=":0">{{استشهاد بكتاب|مؤلف=Goldstein|الأول=Herbert|مسار=https://archive.org/details/classicalmechani00gold_919|عنوان=Classical mechanics|ناشر=Addison-Wesley|سنة=2002|طبعة=Third|مكان=Pearson India|صفحات=[https://archive.org/details/classicalmechani00gold_919/page/n21 12]–13|لغة=en|الفصل=1.3 Constraints|أكلس=960166650|التسجيل=limited|isbn=9788131758915}}</ref> والتي يمكن التعبير عنها بالشكل التالي:

<math display="block">f(u_1, u_2, u_3,\ldots, u_n, t) = 0</math>

حيث <math>\{ u_1, u_2, u_3, \ldots, u_n \}</math> هي إحداثيات معممة عددها ''{{Mvar|n}}'' تصف المنظومة (في {{وإو|فضاء تشكيل (فيزياء)|Configuration space (physics)|4=فضاء التشكيل}} غير المقيد). على سبيل المثال، تخضع حركة الجسيم المقيد بالاستلقاء على سطح [[كرة|الكرة]] لقيود تامة التقييد، ولكن إذا كان الجسيم قادرًا على السقوط من الكرة تحت تأثير [[جاذبية|الثقالة]]، يصبح القيد غير تام التقييد. بالنسبة للحالة الأولى، يمكن إعطاء القيد تام التقييد بالمعادلة التالية:

<math display="block">r^2 - a^2 = 0</math>

حيث <math>r</math> هي المسافة من مركز كرة نصف قطرها <math>a</math>، في حين أن الحالة الثانية غير تامة التقييد يمكن إعطاءها بـ:

<math display="block">r^2 - a^2 \geq 0</math>

القيود المُعتمِدة على السرعة (وتسمى أيضًا القيود نصف تامة التقييد)<ref>{{استشهاد بكتاب|مؤلف=Goldstein|الأول=Herbert|عنوان=Classical Mechanics|وصلة=https://archive.org/details/classicalmechani0000herb|ناشر=Addison-Wesley|سنة=2002|مكان=United States of America|صفحات=[https://archive.org/details/classicalmechani0000herb/page/n67 46]|لغة=en|isbn=978-0-201-65702-9}}</ref> مثل:

<math display="block">f(u_1,u_2,\ldots,u_n,\dot{u}_1,\dot{u}_2,\ldots,\dot{u}_n,t)=0</math>

لا تكون عادةً تامة التقييد.{{بحاجة لمصدر}}

== المراجع ==
{{مراجع}}
{{شريط بوابات|الفيزياء|رياضيات}}

{{بذرة رياضيات}}

[[تصنيف:ميكانيكا كلاسيكية]]