عرض مصدر قانون فاراداي

[[ملف:Induction experiment.png|تصغير|330x330بك|تُظهر تجربة [[مايكل فاراداي|فاراداي]]، الحث بين لفائف الأسلاك: باستخدام البطارية السائلة (على اليمين) تيارًا يتدفق عبر الملف الصغير (A)، مما يخلق مجالًا مغناطيسيًا. عندما تكون الملفات ثابتة، لا يحدث أي تيار.  ولكن عندما يتم نقل الملف الصغير داخل أو خارج الملف الكبير (B)، يتغير التدفق المغناطيسي عبر الملف الكبير، مما يؤدي إلى حدوث تيار يتم اكتشافه بواسطة [[جلفانومتر|الجلفانومتر]] (G).<ref>{{استشهاد بكتاب
| عنوان = Magnetism and Electricity A Manual for Students in Advanced Classes
| مسار = http://archive.org/details/bub_gb_JzBAAAAAYAAJ
| ناشر = Longmans, Green, & Company
| تاريخ = 1892
| لغة = English
| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20210227054554/https://archive.org/details/bub_gb_JzBAAAAAYAAJ | تاريخ أرشيف = 27 فبراير 2021 }}</ref>]]
{{شريط جانبي كهرومغناطيسية}}

'''قانون فاراداي'''<ref>{{ترقيم استشهادات|نمط=محرف عربي
|م1={{استشهاد بويكي بيانات|Q108405620|ص=72}}
|م2={{استشهاد بويكي بيانات|Q125527191|ص=181}}}}</ref> أو '''قانون فاراداي للحث الكهرومغناطيسي''' هو قانون أساسي في [[كهرومغناطيسية|الكهرومغناطيسية]] والذي يتنبأ بطريقة تفاعل الحقل المغناطيسي مع [[تيار كهربائي|التيار الكهربائي]] لينتج [[قوة دافعة كهربائية]] في ظاهرة تسمى [[حث كهرومغناطيسي|الحث الكهرومغناطيسي]] وهي المبدأ الرئيسي [[محول|للمحول]] و[[محث|المحث]] والعديد من أنوع [[محرك كهربائي|المحركات الكهربية]] و[[مولد (توضيح)|المولدات]] والملفات الكهربائية.<ref name="Sadiku386">{{استشهاد بكتاب|الأخير=Sadiku|الأول=M. N. O.|عنوان=Elements of Electromagnetics|سنة=2007|صفحة=386|ناشر=Oxford University Press|طبعة=4th|مكان=New York & Oxford|مسار=https://books.google.com/books?id=w2ITHQAACAAJ&dq=ISBN0-19-530048-3|isbn=0-19-530048-3| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20161202071502/https://books.google.com/books?id=w2ITHQAACAAJ&dq=ISBN0-19-530048-3 | تاريخ أرشيف = 2 ديسمبر 2016 }}</ref><ref>{{استشهاد ويب|تاريخ=1999-07-22|عنوان=Applications of electromagnetic induction|مسار=http://physics.bu.edu/~duffy/py106/Electricgenerators.html|ناشر=[[جامعة بوسطن]]| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20180630024724/http://physics.bu.edu/~duffy/py106/Electricgenerators.html | تاريخ أرشيف = 30 يونيو 2018 }}</ref>

معادلة ماكسويل فاراداي هي تعميم لقانون فاراداي وهي أحد معادلات ماكسويل.

== التاريخ ==
[[ملف:Faraday emf experiment.svg|350px|تصغير|صورة توضح تجربة الحلقة الحديدية لفاراداي]]
تم اكتشاف [[حث كهرومغناطيسي|الحث الكهرومغناطيسي]] بشكل مستقل بواسطة [[مايكل فاراداي]] في عام 1831 وجوزيف هنري في عام 1832.<ref>{{استشهاد ويب|عنوان=A Brief History of Electromagnetism|مسار=http://web.hep.uiuc.edu/home/serrede/P435/Lecture_Notes/A_Brief_History_of_Electromagnetism.pdf| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20171215165803/http://web.hep.uiuc.edu/home/serrede/P435/Lecture_Notes/A_Brief_History_of_Electromagnetism.pdf | تاريخ أرشيف = 15 ديسمبر 2017 }}</ref><ref>{{استشهاد بكتاب|الأخير=Ulaby|الأول=Fawwaz|عنوان=Fundamentals of applied electromagnetics|طبعة=5th|سنة=2007|مسار= https://www.amazon.com/exec/obidos/tg/detail/-/0132413264/ref=ord_cart_shr?%5Fencoding=UTF8&m=ATVPDKIKX0DER&v=glance|ناشر=Pearson:Prentice Hall|isbn=0-13-241326-4|صفحة=255|مسار أرشيف= https://web.archive.org/web/20200508051502/https://www.amazon.com/exec/obidos/tg/detail/-/0132413264/ref=ord_cart_shr?_encoding=UTF8&m=ATVPDKIKX0DER&v=glance|تاريخ أرشيف=2019-12-12}}</ref><ref>{{استشهاد ويب|مسار=http://www.nasonline.org/member-directory/deceased-members/20001467.html |عنوان=Joseph Henry |تاريخ الوصول=2016-12-30 |عمل=Member Directory, National Academy of Sciences| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20180720190525/http://www.nasonline.org/member-directory/deceased-members/20001467.html | تاريخ أرشيف = 20 يوليو 2018 }}</ref> كان فاراداي هو أول من نشر نتائج تجاربه. في أولى تجارب فاراداي للحث الكهرومغناطيسي (29 أغسطس1831)<ref name="FaradayDay1999">{{استشهاد بكتاب|الأخير1=Faraday|الأول1=Michael|الأخير2=Day|الأول2=P.|عنوان=The philosopher's tree: a selection of Michael Faraday's writings|مسار=https://books.google.com/books?id=ur6iKVmzYhcC&pg=PA71|تاريخ الوصول=28 August 2011|تاريخ=1999-02-01|ناشر=CRC Press|isbn=978-0-7503-0570-9|صفحة=71| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20200107225715/https://books.google.com/books?id=ur6iKVmzYhcC&pg=PA71 | تاريخ أرشيف = 7 يناير 2020 }}</ref> قام فاراداي بلف سلكين حول جانبين مختلفين من حلقة حديدية. وبناء على تقييمه لخواص المغناطيسات الكهربية المكتشفة حديثا، توقع فاراداي أنه عندما يبدأ التيار في السريان في أحد السلكين فإن نوعا ما من الموجات سينتقل خلال الحلقة مسببا تأثيرا كهربيا على الناحية المقابلة. قام بتوصيل أحد السلكين [[جلفانومتر|بجلفانوميتر]] وراقبه بينما وصل السلك الآخر ببطارية. بالفعل رأى تيارا مؤقتا (والذي أطلق عليه «موجة كهربية») عندما وصل السلك بالبطارية ولاحظ تيارا آخر عند فصل السلك عن البطارية.<ref>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, pp. 182–3</ref> سبب هذا الحث هو الاختلاف في [[تدفق مغناطيسي|التدفق المغناطيسي]] الذي حدث عند توصيل وعند فصل البطارية. في غضون شهرين كان فاراداي قد دون مجموعة أخرى من الملاحظات بخصوص الحث الكهرومغناطيسي. على سبيل المثال فقد لاحظ تيارات مؤقتة عندما يحرك قضيبا مغناطيسيا بسرعة داخل وخارج الأسلاك، وقام بتوليد تيارا ثابتا ([[تيار مستمر]]) عن طريق دوران حلقة نحاسية قرب قضيب مغناطيسي.<ref>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, p. 191–5</ref>

شرح مايكل فاراداي [[حث كهرومغناطيسي|الحث الكهرومغناطيسي]] مستخدما مبدأ أسماه [[خطوط القوة]]. إلا أن العلماء في ذلك الوقت رفضوا أفكاره النظرية بشكل واسع بسبب أنه لم يكن قد شكلها في صورة رياضية بعد.<ref name=Williams510>''Michael Faraday'', by L. Pearce Williams, p. 510</ref> الاستثناء كان [[جيمس كليرك ماكسويل|جايمس كليرك ماكسويل]] والذي في 1861-1862 استخدم أفكار فاراداي كأساس لنظريته الكمية الكهرومغناطيسية.<ref name=Williams510/><ref>Maxwell, James Clerk (1904), ''A Treatise on Electricity and Magnetism'', Vol. II, Third Edition. Oxford University Press, pp. 178–9 and 189.</ref><ref name="IEEUK">[https://www.theiet.org/publishing/library-archives/the-iet-archives/biographies/michael-faraday/?utm_source=redirect&utm_medium=legacyredirects&utm_campaign=2019relaunch "Archives Biographies: Michael Faraday", The Institution of Engineering and Technology.] {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20180615005040/https://www.theiet.org/resources/library/archives/biographies/faraday.cfm |date=15 يونيو 2018}}</ref>

يصف [[قانون لينز]] والذي صاغه إيميل لينز في عام 1834<ref>Lenz, E. (1834), "[https://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k151161/f499.image.r=lenz.langEN Ueber<!--[sic]--> die Bestimmung der Richtung der durch elektodynamische Vertheilung erregten galvanischen Ströme]", ''Annalen der Physik und Chemie'', '''107''' (31), pp. 483–494. A partial translation of the paper is available in Magie, W. M. (1963), ''A Source Book in Physics'', Harvard: Cambridge MA, pp. 511–513. {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20180614130059/http://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k151161/f499.image.r=lenz.langEN |date=14 يونيو 2018}}</ref> «التدفق خلال [[دائرة كهربائية|دائرة كهربية]]» كما يعطي اتجاه القوة الكهرومغناطيسية المستحثة والتيار الناتج عن الحث الكهرومغناطيسي.<ref>[https://books.google.com/books?id=JzBAAAAAYAAJ&pg=PA285 Poyser, Arthur William (1892), ''Magnetism and electricity: A manual for students in advanced classes'']. London and New York; Longmans, Green, & Co., p. 285, fig. 248. Retrieved 2009-08-06. {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20170202082928/https://books.google.com/books?id=JzBAAAAAYAAJ&pg=PA285 |date=02 فبراير 2017}}</ref>

== قانون فاراداي ==
=== النص الكيفي ===
ينص الإصدار الأكثر انتشارا لقانون فاراداي على:
{{Quotation|تتناسب القوة الدافعة الكهربية المستحثة في أي دائرة مغلقة والمتولدة في ملف أو موصل طرديا مع المعدل الزمني الذي يقطع فيه الموصل لخطوط الفيض المغناطيسي.<ref name="Jordan & Balmain (1968)">"Faraday's Law, which states that the electromotive force around a closed path is equal to the negative of the time rate of change of magnetic flux enclosed by the path"{{استشهاد بكتاب| الأخير=Jordan|الأول= Edward |الأخير2=Balmain|الأول2=Keith G.| عنوان = Electromagnetic Waves and Radiating Systems | سنة=1968| مسار=https://archive.org/details/electromagneticw00jord_157| طبعة = 2nd| صفحة = [https://archive.org/details/electromagneticw00jord_157/page/n113 100]| ناشر = Prentice-Hall| تاريخ = 1968}}</ref><ref name="Hayt (1989)">"The magnetic flux is that flux which passes through any and every surface whose perimeter is the closed path"{{استشهاد بكتاب| الأخير = Hayt| الأول = William| عنوان = Engineering Electromagnetics| طبعة = 5th| صفحة = [https://archive.org/details/engineeringelect5thhayt/page/312 312]| isbn = 0-07-027406-1| ناشر = McGraw-Hill| تاريخ = 1989| مسار = https://archive.org/details/engineeringelect5thhayt/page/312| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20191217024938/https://archive.org/details/engineeringelect5thhayt/page/312 | تاريخ أرشيف = 17 ديسمبر 2019 }}</ref>}}

هذا الإصدار من قانون فاراداي يعمل فقط في دائرة مغلقة وعندما تكون الأسلاك رفيعة للغاية ولا يعمل في الظروف الأخرى والتي ستُناقش في الأسفل. الإصدار الآخر (معادلة ماكسويل فاراداي) والتي ستُناقش في الأسفل تعمل في كل الظروف.

=== النص الكمي ===
[[ملف:Salu's left-hand rule (magnetic induction).png|400px|تصغير|قاعدة اليد اليسرى لتحديد اتجاه القوة الدافعة الكهربية عن طريق قانون فاراداي مباشرة دون استخدام قانون لينز]]
يستخدم قانون فاراداي للحث الكهرومغناطيسي التدفق المغناطيسي ΦB خلال سطح افتراضي Σ ومحدود بدائرة مغلقة. ولأن الدائرة المغلقة قد تتحرك فقط كتب فاراداي Σ(t) للسطح. يمكن تعريف التدفق المغناطيسي عن طريق التكامل السطحي:

:<math> \Phi_B = \iint\limits_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(\mathbf{r}, t) \cdot d \mathbf{A}\, , </math>

حيث dA هو عنصر مساحة السطح للسطح المتحرك Σ(t) وB هو المجال المغناطيسي (يطلق عليه أيضا «كثافة التدفق المغناطيسي»)، و B•dA هو متجه [[جداء نقطي|الضرب النقطي.]]

عندما يتغير التدفق المغناطيسي (لأن B اختلف أو لأن الدائرة الكهربية تحركت أو للسببين معا) يقول قانون فاراداي للحث الكهرومغناطيسي أن الدائرة الكهربية تكتسب [[قوة دافعة كهربائية|قوة دافعة كهربية]] ℰ يمكن تعريفها بأنها الطاقة المتاحة من وحدة الشحنة والتي سافرت مرة خلال دائرة كهربية. بشكل متساو فهي فرق الجهد الكهربائي والذي يمكن قياسه عن طريق قطع السلك لتكوين دائرة مفتوحة وتوصيل [[مقياس الجهد الكهربائي|الفولتميتر]] بسلك التوصيل.

ينص قانون فاراداي على أن القوة الدافعة الكهربية الناتجة تعتمد أيضا على معدل التغير في التدفق المغناطيسي:

:<math>\mathcal{E} = -\frac{d\Phi_B}{dt}, </math>

حيث <math>\mathcal{E}</math> هي القوة الدافعة الكهربية وΦB هو التدفق المغناطيسي.

يحدد اتجاه القوة الدافعة الكهربية قانون لينز. إلا أنه يمكن تحديد اتجاه القوة الدافعة الكهربية مباشرة من قانون فاراداي دون استخدام قانون لينز باستخدام قاعدة اليد اليسرى<ref>{{استشهاد بدورية محكمة|الأول=Franz Ernst|الأخير=Neumann |عنوان=Allgemeine Gesetze Der Inducirten Elektrischen Ströme|صحيفة=Annalen der Physik|المجلد=143|العدد=1|صفحات=31–44|سنة=1846|doi=10.1002/andp.18461430103|مسار=https://isidore.co/misc/Physics%20papers%20and%20books/Zotero/storage/3UM3CRQ2/18461430103_ftp.pdf|bibcode=1846AnP...143...31N| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20200312012028/https://isidore.co/misc/Physics%20papers%20and%20books/Zotero/storage/3UM3CRQ2/18461430103_ftp.pdf | تاريخ أرشيف = 12 مارس 2020 | تاريخ الوصول =  أغسطس 2020  |حالة المسار=dead}}</ref> والتي تنص على التالي:
* قم بمحازاة الأصابع الملتفة لليد اليسرى مع الدائرة الكهربية (الدائرة الصفراء).
* قم بمد الإبهام. يشير الإبهام الممدود إلى الاتجاه س (البني) وهو المساحة المغطاة بالدائرة الكهربية.
* قم بإيجاد إشارة ΔΦB أو التغير في التدفق المغناطيسي. قم بتحديد التدفق الأولي والتدفق النهائي (والفارق بينهما ΔΦB) بالنسبة إلى المساحة س والمتحددة من الإبهام الممدود.
* إذا كان التغير في التدفق ΔΦB موجب الإشارة فإن الأصابع الملتفة تشير إلى اتجاه القوة الدافعة الكهربية (الدائرة الصفراء).
* إذا كان التغير في التدفق سالب الشحنة يكون اتجاه القوة الدافعة الكهربية معاكسا لاتجاه الأصابع الملتفة (عكس اتجاه أسهم الدائرة الصفراء).<ref name="Salu2014">{{استشهاد بدورية محكمة|سنة=2014|عنوان=A Left Hand Rule for Faraday’s Law|صحيفة=[[مدرس الفيزياء (مجلة)]]|المجلد=52|صفحات=48|doi=10.1119/1.4849156|مؤلف=Yehuda Salu|bibcode=2014PhTea..52...48S}}</ref><ref>{{استشهاد ويب|مسار=http://Physicsforarchitects.com/bypassing-lenzs-rule|عنوان=A Left Hand Rule for Faraday's Law|موقع=www.PhysicsForArchitects.com/bypassing-lenzs-rule|الأخير1=Salu|الأول1=Yehuda|تاريخ الوصول=30 July 2017| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20180630080946/http://physicsforarchitects.com/bypassing-lenzs-rule | تاريخ أرشيف = 30 يونيو 2018 |حالة المسار=dead}}</ref>

=== معادلة ماكسويل فاراداي ===
معادلة ماكسويل فاراداي هي تعديل وتعميم لقانون فاراداي والتي تنص على أن المجال المغناطيسي المتغير مع الوقت سيكون دائما مصاحبا لمجال كهربائي متغير والعكس صحيح. معادلة ماكسويل فاراداي هي:

{{Equation box 1
|indent =:
|equation = <math>\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}</math>
|cellpadding
|border
|border colour = #50C878
|background colour = #ECFCF4}}

معادلة ماكسويل فاراداي هي واحدة من معادلات ماكسويل الأربعة ولذا فهي تلعب دورا هاما في النظرية الكهرومغناطيسية الكلاسيكية. يمكن أيضا كتابة المعادلة بطريقة تكاملية عن طريق نظرية كيلفن ستوك كالتالي:<ref name=Harrington>{{استشهاد بكتاب|الأول=Roger F.|الأخير=Harrington|عنوان=Introduction to electromagnetic engineering|سنة=2003|صفحة=56|ناشر=Dover Publications|مكان=Mineola, NY|isbn=0-486-43241-6|مسار=https://books.google.com/books?id=ZlC2EV8zvX8C&pg=PA57&dq=%22faraday%27s+law+of+induction%22| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20161202104436/https://books.google.com/books?id=ZlC2EV8zvX8C&pg=PA57&dq=%22faraday's+law+of+induction%22 | تاريخ أرشيف = 2 ديسمبر 2016 }}</ref>

{{Equation box 1
|indent =:
|equation = <math> \oint_{\partial \Sigma} \mathbf{E} \cdot d\mathbf{l} = - \int_\Sigma \frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} \cdot d\mathbf{A} </math>
|cellpadding
|border
|border colour = #50C878
|background colour = #ECFCF4}}

حيث:
:{{تعبير رياضي|'''Σ'''}} هي المساحة المقطوعة بالشكل المغلق {{تعبير رياضي|∂'''Σ'''}}
:{{تعبير رياضي|'''E'''}} هو [[حقل كهربائي|المجال الكهربي]] و{{تعبير رياضي|'''B'''}}هو المجال المغناطيسي
:{{تعبير رياضي|''d'''''l'''}} هو عنصر متجه [[متناهي الصغر (رياضيات)|متناهي الصغر]] للشكل المغلق {{تعبير رياضي|'''∂Σ'''}}
:{{تعبير رياضي|''d'''''A'''}} هو عنصر متجه متناهي الصغر للمساحة {{تعبير رياضي|'''Σ'''}}.

== إثبات قانون فاراداي ==
[[معادلات ماكسويل]] الأربعة (ومنهم معادلة ماكسويل فاراداي) بالإضافة إلى [[قوة لورنتس|قانون لورنتس]] هم أساس كاف لاستخلاص كل شئ في [[كهرومغناطيسية|الكهرومغناطيسية]] الكلاسيكية. ولذا فإنه من الممكن إثبات قانون فاراداي بداية من هذه المعادلات.<ref name=Feynman>"The flux rule" is the terminology that Feynman uses to refer to the law relating magnetic flux to EMF. {{استشهاد بكتاب|مؤلف-وصلة=Richard Feynman|الأخير1=Feynman|الأول1=R. P.|محرر1-الأخير=Leighton|محرر1-الأول=R. B.|محرر2-الأخير=Sands|محرر2-الأول=M. L.|عنوان=The Feynman Lectures on Physics|سنة=2006|at=Vol. II, p. 17-2|ناشر=Pearson/Addison-Wesley|مكان=San Francisco|مسار=https://books.google.com/books?id=zUt7AAAACAAJ&dq=intitle:Feynman+intitle:Lectures+intitle:on+intitle:Physics|isbn=0-8053-9049-9| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20200505103513/https://books.google.com/books?id=zUt7AAAACAAJ&dq=intitle:Feynman+intitle:Lectures+intitle:on+intitle:Physics | تاريخ أرشيف = 5 مايو 2020 | تاريخ الوصول =  أغسطس 2020  |حالة المسار=dead}}</ref><ref name=Griffiths2>{{استشهاد بكتاب|الأخير=Griffiths|الأول=David J.|عنوان=Introduction to Electrodynamics|مسار=https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301|طبعة=Third|صفحات=[https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301 301–303]|ناشر=Prentice Hall|سنة=1999|مكان=Upper Saddle River NJ|isbn=0-13-805326-X| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20200102103326/https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301 | تاريخ أرشيف = 2 يناير 2020 }}</ref><ref name=Davison>{{استشهاد بدورية محكمة | الأخير1 = Davison | الأول1 = M. E. | عنوان = A Simple Proof that the Lorentz Force, Law Implied Faraday's Law of Induction, when '''B''' is Time Independent | doi = 10.1119/1.1987339 | صحيفة = American Journal of Physics | المجلد = 41 | العدد = 5 | صفحة = 713| سنة = 1973 | pmid =  | pmc = |bibcode = 1973AmJPh..41..713D }}</ref><ref name=Krey>{{استشهاد بكتاب|عنوان=Basic Theoretical Physics: A Concise Overview|الأخير1=Krey|الأخير2=Owen|صفحة=155|مسار=https://books.google.com/books?id=xZ_QelBmkxYC&pg=PA155| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20191217024933/https://books.google.com/books?id=xZ_QelBmkxYC&pg=PA155 | تاريخ أرشيف = 17 ديسمبر 2019 }}</ref>

نقطة البداية هي التدفق المتغير مع الوقت في خلال مساحة تخيلية متحركة في الفضاء {{تعبير رياضي|Σ}}:
:<math>\frac{d\Phi_B}{dt} = \frac{d}{dt}\int_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(t)\cdot d\mathbf{A}</math>

طبقا للتعريف فإن كل هذا التدفق المتغير مع الوقت يمكن قياسه وتبسيطه بمساعدة معادلة ماكسويل فاراداي و[[قانون غاوس المغناطيسي|قانون جاوس المغناطيسي]] وبعض المتجهات التكاملية. النتيجة هي:
:<math>\frac{d\Phi_B}{dt} = - \oint_{\partial \Sigma} \left( \mathbf{E} + \mathbf{v}_{\mathbf{l}} \times \mathbf{B} \right) \cdot d\mathbf{l}.</math>
حيث ∂Σ هي حدود المساحة Σ و'''v'''<sub>'''l'''</sub> هي سرعة حدود هذه المساحة.

في حين أن هذه المعادلة صحيحة لأي مساحة متحركة افتراضية Σ في الفضاء، إلا أنه يمكن تبسيطها أكثر في حالة خاصة عندما يكون ∂Σ دائرة مغلقة من الأسلاك. في هذه الحالة يمكننا أن نساوي بين الجهة اليمنى للمعادلة وبين القوة الدافعة الكهربية. بشكل خاص يمكن تعريف القوة الدافعة الكهربية بأنها الطاقة المتاحة لوحدة الشحنة التي تسافر مرة واحدة خلال دائرة كهربية مغلقة. لذا وطبقا [[قوة لورنتس|لقانون لورنتس]] فإن:
:<math>\mathcal{E} = \oint \left(\mathbf{E} + \mathbf{v}_m\times\mathbf{B}\right) \cdot \text{d}\mathbf{l}</math>
حيث <math>\mathcal{E}</math> هي القوة الدافعة الكهربية و'''v'''<sub>''m''</sub> هي السرعة المادية أي سرعة الذرات المكونة للدائرة الكهربية ولذا فإن كانت ∂Σ هي الدائرة الكهربية المغلقة فإن '''v'''<sub>''m''</sub>='''v'''<sub>'''l'''</sub> ومن هنا:
:<math>\frac{d\Phi_B}{dt} = -\mathcal{E}</math>

== التطبيقات ==
قانون فاراداي للحث الكهرومغناطيسي هو الأساس لعمل للعديد من التطبيقات مثل:
* '''المحول''': وهو جهاز في الهندسة الكهربائية، مؤلف من ملفين من الأسلاك المنفصلة الملفوفة حول قضبان حديدية فقط بمسافة بسيطة، يسمى الطرف المرتبط بالمولد الكهربي بالملف الابتدائي بينما يطلق على الطرف المرتبط بالحمل مسمى الثانوي، ويستخدم المحول لتغيير قيمة [[جهد كهربائي|الجهد الكهربي]] في نظام نقل الطاقة الكهربائية الذي يعمل على [[تيار متردد|التيار المتردد]] حيث لا يمكن أن يعمل المحول في أنظمة [[تيار مستمر|التيار المستمر]].<ref>[https://.google./books?id=JzBAAAAAYAAJ&pg=PA285 Poyser, Arthur William (1892), ''Magnetism and electricity: A manual for students in advanced classes'']. London and New York; Longmans, Green, & Co., p. 285, fig. 248. Retrieved 2009-08-06. {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20170202082928/https://books.google.com/books?id=JzBAAAAAYAAJ&pg=PA285 |date=02 فبراير 2017}}</ref><ref name="HenryNAS">{{استشهاد ويب |مسار=http://www.nas.edu/history/members/henry.html |عنوان=Joseph Henry |تاريخ الوصول=November 30, 2006 |عمل=Distinguished Members Gallery, National Academy of Sciences| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20121128102257/http://www.nas.edu/history/members/henry.html | تاريخ أرشيف = 28 نوفمبر 2012 }}</ref>
* '''المحث''': وهو أحد الادوات الإلكترونية أو الدارات التي من شأنها زيادة تدفق سيل التيار في دائرة الموصل. وهو يستخدم لتقليل [[تيار كهربائي|التيار الكهربائي]] نوعا ما بحيث يتناسب التيار الذي يدخل الجهاز مع معدل صرفه.<ref>{{استشهاد بكتاب|الأخير1=Alexander|الأول1=Charles|الأخير2=Sadiku|الأول2=Matthew|عنوان=Fundamentals of Electric Circuits|سنة=2009|مسار=https://archive.org/details/solutionfundamen00alex|ناشر=McGraw-Hill|صفحة=[https://archive.org/details/solutionfundamen00alex/page/n634 211]|طبعة=3}}</ref>
* '''المولد الكهربائي''': هو جهاز ميكانيكي يحول [[طاقة حركية|الطاقة الحركية]] إلى [[طاقة كهربائية]] بوجود [[حقل مغناطيسي|مجال مغناطيسي]].<ref>Also called ''electric generator'', ''electrical generator'', and ''electromagnetic generator''.</ref>
* '''المحرك الكهربائي''': هو آلة تحوِّل [[طاقة كهربائية|الطاقة الكهربائية]] إلى [[طاقة حركية|طاقة حركة]] دورانية لإنجاز [[شغل (توضيح)|شغل]]. وتُستَخدم المحركات الكهربائية لتشْغيل عدة آلات كهربائية ومعدات ميكانيكية مثل غسالات الملابس وأجهزة التكييف والمكانس الكهربائية ومجفِّفات الشعر وآلات الخياطة والمثاقب الكهربائية والمناشير. وتشغل أنواعٍ شتى من المحركات في القطارات والمترو وحافلات النقل العام الكهربائية (تروليباص)، كما تدير آلات المصانع والروبوتات.<ref name="Gordon">Tom McInally, The Sixth Scottish University. The Scots Colleges Abroad: 1575 to 1799 (Brill, Leiden, 2012) p. 115</ref><ref>OLEG D. JEFIMENKO, Electrostatic Motors, Their History, Types, and Principles of Operation, Electret Scientific Company - 1973, page 22-45</ref>

== انظر أيضا ==

* [[معادلات ماكسويل]]
* [[محاثة تبادلية]]
* [[تيار دوامي (كهرومغناطيسية)|تيار دوامي]]

== مراجع ==

{{مراجع}}

== وصلات خارجية ==

* [http://www.phy.hk/wiki/englishhtm/Induction.htm محاكاة باللغة الجافا لحقل كهرومغناطيسي حركي] {{أيقونة إنجليزية}}

{{روابط شقيقة}}
{{شريط سفلي كهرطيسية}}
{{شريط بوابات|إلكترونيات|الفيزياء}}

[[تصنيف:كهروديناميكا]]
[[تصنيف:مايكل فاراداي]]
[[تصنيف:معادلات ماكسويل]]