عرض مصدر غلوون

{{صندوق معلومات جسيم
| bgcolour =
| اسم = غلوون
| الصورة = Feynmann Diagram Gluon Radiation.svg
| تعليق = 
| الأنواع =  8
| تكوين = [[جسيم أولي]]
| عائلة = [[بوزون]]
| مجموعة = [[بوزون أساسي]]
| جيل =
| تفاعل = [[تآثر قوي|تفاعل قوي]]
| نظرية = [[موري جيلمان|موراي جل مان]] (1962)<ref>{{استشهاد بدورية محكمة|مؤلف=Gell-Man, F.|عنوان=Symmetries of Baryons and Mesons |صحيفة=Physical Review |المجلد=125 |مسار= https://journals.aps.org/pr/abstract/10.1103/PhysRev.125.1067 |سنة=1962 |صفحات=1067–1084 |doi=10.1103/PhysRev.125.1067|مسار أرشيف= https://web.archive.org/web/20191211014426/https://journals.aps.org/pr/abstract/10.1103/PhysRev.125.1067|تاريخ أرشيف=2019-12-11}}</ref>
| مكتشف = [[مجموعة تاسو]] في [[مركز ديسي]] الألماني (1979)<ref>{{استشهاد بدورية محكمة| مؤلف= R. Brandelik et al. ([[TASSO collaboration]]) | عنوان=Evidence for Planar Events in e<sup>+</sup>e<sup>-</sup> Annihilation at High Energies | صحيفة=Phys. Lett. B| سنة=1979 | المجلد=86 | صفحات=243–249 | doi=10.1016/0370-2693(79)90830-X}}</ref><ref>{{استشهاد ويب|عنوان=Twenty-Five Years of Gluons |مسار=https://cerncourier.com/a/twenty-five-years-of-gluons/ |ناشر=Cern Courrier |سنة=2004 |مؤلف=Flegel, I; Söding, P |مكان=DESY| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20180603161536/http://cerncourier.com/cws/article/cern/29201 | تاريخ أرشيف = 03 يونيو 2018 }}</ref>
| رمز = g
| كتلة = {{بدون لف|0 MeV/c<sup>2</sup> (تقييم نظري)}}<ref name="pdg"/> <br/> {{بدون لف|<20 MeV/c<sup>2</sup> (حدود التجربة)}}<ref>{{استشهاد بدورية محكمة|doi=10.1016/0370-2693(94)01677-5|عنوان=Limits on the mass of the gluon*1|سنة=1995|مؤلف=Yndurain, F.|صحيفة=Physics Letters B|المجلد=345|صفحات=524}}</ref>
| العمر = 
| اضمحلال الجسيم = 
| شحنة كهربائية = 0&nbsp;[[شحنة أولية]]<ref name="pdg">[https://pdg.lbl.gov/2007/tables/gxxx.pdf W.-M. Yao et al., J. Phys. G 33, 1 (2006)] Retrieved December, 2007 {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20170222164322/http://pdg.lbl.gov/2007/tables/gxxx.pdf |date=22 فبراير 2017}}</ref>
| شحنة لونية = octet (8 types)
| دوران = 1
| num_spin_states = 
}}
'''الغلوون''' (Gluon) هي [[جسيم أولي|الجسيمات الأولية]] التي تتواسط قوى [[تآثر قوي|التآثر القوي]] {{إنج|interaction Strong}} بين [[كوارك|الكواركات]] طبقا [[ديناميكا لونية كمية|للديناميكا اللونية الكمية]] (كروموديناميك الكمومي). وهي عبارة عن [[بوزون]] [[متجه|اتجاهي]]
{{إنج|vector boson}} ، له [[عدد كم مغزلي|عزم مغزلي]] 1 {{إنج|Spin 1}}، ما يميزه عن غيره من البوزونات الإتجاهية التي تمتلك عادة ثلاث حالات للعزم المغزلي. ولكن التباين القياسي {{إنج|gauge invariance}} ينقص عدد حالات الزخم المغزلي ([[غزل (توضيح)|سبين]]) للغلوون إلى حالتين اثنتين فقط.

'''الغلوونات''' gluons هي جسيمات تآثر تنقل '''التآثر القوي''' . يوجد منها 8 أنواع تعمل بين الكواركات؛ الكواركات هي الجسيمات البنائية للجسيمات الأكبر، مثل [[هادرون|الهادرونات]]، و[[باريون|الباريونات]] التي من ضمنها [[بروتون|البروتونات]] و[[نيوترون|النيوترونات]]، و[[ميزون|الميزونات]]) كل هذه الجسيمات الأولية الكبيرة «تلصقها» الغلوونات من الداخل. كما من الممكن أن تتفاعل (تتآثر)الغلوونات مع بعضها البعض بحيث يمكنها تكوين جسيمات أخرى؛ جسيمات أخرى مكونة من غلوونات فقط، وهذه الجسيمات تسمى«غلووبول» gluoball أي كرة غلوونات أو كرات غلوونات gluoballs.

أمثلة:
* [[بروتون|البروتون]]: البروتون مركب من 3 [[كوارك]]ات uud تربطها غلوونات ببعضها البعض. الغلوونات هي ببساطة لاصقة للكواركات في داخل البرووتون.
* [[نيوترون|النيوترون]]: النيوترون يتكون من 3 كواركات ddu تربطها غلوونات ببعضها البعض. أي أن الغلوونات لاصقات للكواركات وبهذا يتكون النيوترون.

== الغلوون أحد أعضاء النموذج العياري للجسيمات ==

رمز الغلوون هو الرمز g في النموذج العياري (أو القياسي) التالي:

[[ملف:Standard Model of Elementary Particles ar.png|مركز|350x350بك]]
[[إلكترون|الإلكترون]] موجود من ضمنها ورمزه e

: اما [[بروتون|البروتون]] فهو مكون من 3 [[كوارك]]ات: u u d

: و[[نيوترون|النيوترون]] مكون من 3 كواركات: d d u

: و[[فوتون|الفوتون]] رمزه γ

== خصائص الغلوونات ==
[[ملف:Feynmann Diagram Gluon Radiation.svg|تصغير|يسار|250px|رسم توضيح لـ"فايمان" إلكترون -e وبوزيترون +e و [[إفناء|يفنيان]] بعضهما، وينتج [[فوتون]] γ في هيئة موجة كهرومغناطيسية (أزرق). ثم يتحلل الفوتنون منتجا كوارك q وكوارك-مضاد -q ، ثم يصدر الكوارك -المضاد غلوون g في هيئة لولب (أخضر) في الشكل. ]]
الغلوونات ليست لها شحنة وتعتبر في النمودج القياسي بلا [[كتلة]]، إلا أن التجارب عليها تشير إلى كتلة في حدود عدة MeV (أي عدة ملايين [[إلكترون فولت|إلكترون فولط]])، فكونهم ذوي كتلة ليس ببعيد، فالبحث مستمر. للغوونات [[شحنة لونية]] تتميز بأنها تتكون من «لونا» و «لونا مضادا» سويا. ولهذا يوجد منها عدة غلوونات مختلفة.
من خلال [[نظرية المجموعات]] يمكن استخلاص عدد امكانيات التباديل والتوافيق لهذه الألوان والألوان المضادة للغوونات باستخدام الاحصائية التالية:

:<math>3 \otimes \bar{3} = 8 \oplus 1 \, .</math>

(بمعنى، لكي نكوّن زوجا من الغلونات ولدينا 3 أنواع من الغلونات وثلاثة أنواع من الغلوونات المضادة فتكون النتيجة 8 أنواع من ازواج الغلوونات. وتـُقرأ كالآتي: حاصل تباديل وتوافيق ثلاثي اللون مع ثلاثي مضاد-اللون يعطي النتيجة: 8 حالات (Octet states)، بالإضافة إلى حالة واحدة منفردة Singulet state [أنظر أسفله].)

الحالة المنفردة لا تستطيع تغيير لون الكوارك حيث أنها تمثل حالة تناطرية تماما.ويمكن مقارنة تلك الخاصية بحالات [[عدد كم مغزلي|العزم المغزلي]]. كل الغلوونات الموجودة في الطبيعة تحمل محصلة لون (تعادل العزم المغزلي الكلي وهو لا يساوي صفرا.)
الحالة الفردية Singulett <math>(r\bar{r} + b\bar{b} + g\bar{g})/\sqrt{3}</math><ref name="Griffiths">David J. Griffiths: ''Introduction to Elementary Particles.'' Wiley, John & Sons, New York 1987, ISBN 0-471-60386-4.</ref> لا لون لها (<math>\hat =</math> والعزم المغزلي الكلي لها يساوي&nbsp;0)

حيث:
: r أحمر، و <math>\bar{r} </math> مضاد الأحمر
: b أزرق، و <math>\bar{b} </math> مضاد الأزرق
: g أخضر، و <math>\bar{g} </math> مضاد الأخضر

== عد الغلوونات ==
بعكس ال[[فوتون]] المنفرد طبقا للديناميكا اللونية الكمومية QED أو الثلاثة [[W و Z bosons]] الفعالة في [[قوة نووية ضعيفة|التآثر النووي الضعيف]] فإنه توجد 8 من الغلوونات المستقلة في الميكانيكا
اللونية الكمومية.

ربما يكون ذلك صعبا في الفهم. [[كوارك|الكواركات]] تحمل ثلاثة أنواع من [[شحنة لونية|الشحنات اللونية]]؛ والكواركات المضادة تحمل ثلاثة ألوان مضادة. ويمكن اعتبار أن الغلوونات تحمل كلا من لون ولون مضاد. هذا يجعل من «الممكن» الحصول على 9 ترافقات للون واللون المضاد للغلوونات. الجدول التالي يعطي تلك الثمانية ترافقات وأسمائهم:
* red-antired {{بدون لف|(<math>r\bar{r}</math>),}} red-antigreen {{بدون لف|(<math>r\bar{g}</math>),}} red-antiblue {{بدون لف|(<math>r\bar{b}</math>)}}
* green-antired {{بدون لف|(<math>g\bar{r}</math>),}} green-antigreen {{بدون لف|(<math>g\bar{g}</math>),}} green-antiblue {{بدون لف|(<math>g\bar{b}</math>)}}
* blue-antired {{بدون لف|(<math>b\bar{r}</math>),}} blue-antigreen {{بدون لف|(<math>b\bar{g}</math>),}} blue-antiblue {{بدون لف|(<math>b\bar{b}</math>)}}

[[ملف:Feynman Diagram Y-3g.svg|يسار|تصغير|240px|شكل 2: e<sup>+</sup>e<sup>−</sup> → Υ(9.46) → 3g

(هذا رسم فايمان : معناه ، من اليسار إلى اليمين: اصتدام إلكترون سريع بمضاد الإلكترون أنتج زوجا من الغلوونات b , -b
ونظرا لارتفاع طاقته تحلل وأنتج 3 غلونات (نوع g).]]

تلك هي ليست حالات الألوان «الحقيقية» التي تظهر في الغلوونات ولكنها «حالات فاعلية» effective states. وبغرض فهم كيفية تقارنهم (ترافقهم) فمن الضروري الأخذ في الاعتبار رياضيات الشحنات اللونية بتعمق أكبر.

=== حالة لونية منفردة ===
يقال عادة أن الجسيمات المستقرة المتآثرة (مثل [[بروتون|البروتون]] و[[نيوترون|النيوترون]]؛ وهما ينتميان إلى [[هادرون|الهادرونات]]) التي نشاهدها في الطبيعة بأنها لا لون لها، أو بمعنى أصح أنهم في حالة: لون منفرد color singlet state ، التي هي تماثل في حساب الرياضيات «حالة [[عدد كم مغزلي|عزم مغزلي]] منفردة». spin single state.<ref name="Griff">
{{استشهاد بكتاب
 |مؤلف=David Griffiths الذي تحلل (بسبب طاقته العالية) ونتج منه 3 كواركات) * نحو|سنة=1987
 |عنوان=Introduction to Elementary Particles
 |مسار=https://archive.org/details/introductiontoel00grif_077
 |صفحات=[https://archive.org/details/introductiontoel00grif_077/page/n287 280]–281
 |ناشر=[[وايلي (ناشر)|جون وايلي وأولاده]]
 |isbn=978-0-471-60386-3
}}</ref>
تلك الحالات تسمح تآثر مع حالات لونية منفردة أخرى، ولكن ليس مع حالات لونية أخرى، لأن تآثرات الغلوون طويلة المدى لا وجود لها؛ وهذا يوضح أن غلوونات في الحالة المنفردة لا توجد كذلك.<ref name="Griff" />

الحالة اللونية المنفردة هي:<ref name="Griff"/>

:<math>(r\bar{r}+b\bar{b}+g\bar{g})/\sqrt{3}.</math>

أو بمعنى آخر، إذا كنا نستطيع قياس لون الحالة فإنه توجد عدة احتمالات لأن تكون أحمر-أحمر مضاد أو أزرق-أزرق مضاد أو أخضر-أخضر مضاد.

=== ثمانية غلوونات لونية ===
بالإضافة إلى الحالة الفردية توجد أيضا 8 حالات لونية للغلوون، وهي تمثل الـ 8 أنواع من الغلوونات.
ونظرا لأنه من الممكن خلط الألوان لتكوين «حالات» للغلوونات فتوجد عدة أمكانيات لتمثيل تلك الحالات، هي تعرف بـ «لون الثمانية حالات» "color octet". وتمثلها القائمة التالية:<ref name="Griff"/>

{| style="margin:auto;"
|-
|<math>(r\bar{b}+b\bar{r})/\sqrt{2}</math>
|&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;
|<math>-i(r\bar{b}-b\bar{r})/\sqrt{2}</math>
|-
|<math>(r\bar{g}+g\bar{r})/\sqrt{2}</math>
|
|<math>-i(r\bar{g}-g\bar{r})/\sqrt{2}</math>
|-
|<math>(b\bar{g}+g\bar{b})/\sqrt{2}</math>
|
|<math>-i(b\bar{g}-g\bar{b})/\sqrt{2}</math>
|-
|<math>(r\bar{r}-b\bar{b})/\sqrt{2}</math>
|
|<math>(r\bar{r}+b\bar{b}-2g\bar{g})/\sqrt{6}.</math>
|}

كما يمكن وصف تلك الحالات ب [[مصفوفات غيل-مان]].
وهي حالات مستقلة عن الحالة الفردية. الحالات الثمانية هي
T3<sup>2</sup>&nbsp;−&nbsp;1 أو 2<sup>3</sup>.
ولا يمكن إجراء اقتران بينها أو لبعضها لإنتاج حالات أخرى؛ وإنه من المستحيل جمعهم لتكوين r{{سطر فوقي|r}}, أو g{{سطر فوقي|g}}, أو b{{سطر فوقي|b}}<ref>فهدا ممنوع مثل [[الحالة المنفردة]] الممنوعة أيضا .
{{استشهاد بدورية محكمة
 |مؤلف=J. Baez
 |عنوان=Why are there eight gluons and not nine?
 |مسار= http://math.ucr.edu/home/baez/physics/ParticleAndNuclear/gluons.html
 |تاريخ الوصول=2009-09-13
 |مسار أرشيف= https://web.archive.org/web/20191221080353/http://math.ucr.edu:80/home/baez/physics/ParticleAndNuclear/gluons.html
 |تاريخ أرشيف=2019-12-21}}</ref> فهذا لا يحدث وتلك هي طبيعتهم.

== الحجز ==

نظرا لأن الغلوونات تحمل شحنة لونية فهم يشتركون في [[تآثر قوي|التآثرات القوية]] (تفاعلات). هذه التآثرات (ترابطات) للغلوون-غلوون يحصر حقل اللون ويجعله في هيئة حلقة وترية (وهي تسمى في الميكانيكا اللونية الكمومية «فيض أنبوبي» Flux tube ، يشتد قوة عند اطالته. وبسبب هده القوة فإن الكواركات محصورة في جسيمات تحويها، وتلك الجسيمات تسمى هادرونات ومن ضمنها [[بروتون|البروتون]] و[[نيوترون|النيوترون]].وهذا يحصر مدى التآثر القوي في حيز ضيق جدا، نحو {{val|1|e=-15}} متر، وهذه حدود [[نواة الذرة]]. خارج هذه المسافة تشتد الحلقة الرابطة للكواركين شديدا. وإدا اشتدت أكثر من اللازم بسبب طاقة خارجية منصبة عليها فإن هذه الطاقة الزائدة تتحول إلى زوج كوارك-كوارك مضاد من الفراغ ولا تزداد الحلقة flux tube طولا.

ومن خصائص الغلوونات أنها تبقى محصورة في داخل جسيمات أكبر وهي الهادرونات. بالتالي لا تشترك الغلوونات مباشرة في التفاعلات النووية التي تحدث بين الهادرونات. القوى بين الهادرونات تتوسط فيها [[ميزون]]ات. والميزونات تنتمي أيضا [[هادرون|للهادرونات]].

== مشاهدات التجارب ==

تظهر الكواركات والغلوونات (الملونة) نفسها بأنها تتفتت إلى كواركات وغلوونات، وهذه تتراكب لتصبح هادرونات في هيئة جسيمات لا لون لها. في عام 1978 أثناء انعقاد المؤتمر الصيفي لبحوث الجسيمات الأولية
,<ref name="SMY">
{{استشهاد بدورية محكمة
 |مؤلف=B.R. Stella and H.-J. Meyer
 |سنة=2011
 |عنوان=Υ(9.46 GeV) and the gluon discovery (a critical recollection of PLUTO results)
 |صحيفة=[[European Physical Journal H]]
 |المجلد=36 |العدد=2 |صفحات=203–243
 |arxiv=1008.1869v3
 |bibcode=2011EPJH...36..203S
 |doi=10.1140/epjh/e2011-10029-3
}}</ref> وتناول العلماء نتائج مكشاف بلوتو الموجود في مصادم الإلكترون والبوزيترون في [[مسرع ديزي]] ب[[هامبورغ]] أتى المكشاف بأول ما يشير إلى أن تحلل الهادرونات في الرنين (Υ(9.46 يمكن تفسيره على أنه أحدث ثلاثة نفاثات اصدرت ثلاثة من الغلوونات. وقد سرد المنشور الذي عقب ذلك المؤتمر التحليلات الخاصة بهده التجربة وأيدت التفسير، كما أيدت أيضا أن الغلوون له [[عدد كم مغزلي|عزم مغزلي]] (سبين) 1 .<ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Berger, Ch. |إظهار المؤلفين=etal |collaboration=PLUTO collaboration |سنة=1979 |عنوان=Jet analysis of the Υ(9.46) decay into charged hadrons |صحيفة=[[Physics Letters B]] |المجلد=82 |صفحة=449 |bibcode=1979PhLB...82..449B |doi=10.1016/0370-2693(79)90265-X |العدد=3–4 |df=dmy-all}}</ref><ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Berger, Ch. |إظهار المؤلفين=etal |collaboration=PLUTO collaboration |سنة=1981 |عنوان=Topology of the Υ decay |صحيفة=[[Zeitschrift für Physik C]] |المجلد=8 |صفحة=101 |bibcode=1981ZPhyC...8..101B |doi=10.1007/BF01547873 |العدد=2 |df=dmy-all}}</ref> (أنظر الشكل 2 و <ref name="SMY" /> [[تجارب بلوتو]] ).

في عام 1979 استطاع العلماء زيادة سرعة تصادم الإلكترون والبوزيترون في تجربة «بترا» بمعجل ديزي، وفي تلك التجربة ظهرت أيضا ثلاثة نافورات فسرت بأنها غلوونات [[أشعة كبح]] وظهرت أيضا في تجارب «تاسو» TASSO ، و«مارك-ج» MARK-J وكذلك في «تجارب بلوتو»
<ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Brandelik, R. |إظهار المؤلفين=etal |collaboration=[[TASSO collaboration]] |سنة=1979 |عنوان=Evidence for Planar Events in e<sup>+</sup>e<sup>−</sup> nnihilation at High Energies |صحيفة=[[Physics Letters B]] |المجلد=86 |العدد=2 |صفحات=243–249 |bibcode=1979PhLB...86..243B |doi=10.1016/0370-2693(79)90830-X}}</ref><ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Barber, D.P. |s2cid=13903005 |إظهار المؤلفين=etal |collaboration=MARK-J collaboration |سنة=1979 |عنوان=Discovery of Three-Jet Events and a Test of Quantum Chromodynamics at PETRA |صحيفة=[[Physical Review Letters]] |المجلد=43 |صفحة=830 |bibcode=1979PhRvL..43..830B |doi= 10.1103/PhysRevLett.43.830 |العدد=12 |df=dmy-all}}</ref><ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Berger, Ch. |إظهار المؤلفين=etal |collaboration=PLUTO collaboration |سنة=1979 |عنوان=Evidence for Gluon Bremsstrahlung in e<sup>+</sup>e<sup>−</sup> Annihilations at High Energies |صحيفة=[[Physics Letters B]] |المجلد=86 |صفحة=418 |bibcode=1979PhLB...86..418B |doi=10.1016/0370-2693(79)90869-4 |العدد=3–4 |df=dmy-all}}</ref> وفيما بعد في تجربة«ياد» JADE
(في عام 1980 <ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Bartel, W. |إظهار المؤلفين=etal |collaboration=JADE collaboration |سنة=1980 |عنوان=Observation of planar three-jet events in e<sup>+</sup>e<sup>−</sup> annihilation and evidence for gluon bremsstrahlung |صحيفة=[[Physics Letters B]] |المجلد=91 |العدد=1 |صفحة=142 |bibcode=1980PhLB...91..142B |doi=10.1016/0370-2693(80)90680-2 |مسار=http://bib-pubdb1.desy.de/search?p=id:%22PUBDB-2017-02984%22 |df=dmy-all| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20200716070727/http://bib-pubdb1.desy.de/search?p=id:"PUBDB-2017-02984" | تاريخ أرشيف = 16 يوليو 2020 }}</ref>). أيدت تجربة تاسو بأن العزم المغزلي للغلوون يساوي 1 في عام 1980.
<ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Brandelik, R. |إظهار المؤلفين=etal |collaboration=[[TASSO collaboration]] |سنة=1980 |عنوان=Evidence for a spin-1 gluon in three-jet events |صحيفة=[[Physics Letters B]] |المجلد=97 |العدد=3–4 |صفحة=453 |bibcode=1980PhLB...97..453B |doi=10.1016/0370-2693(80)90639-5 |df=dmy-all}}</ref><ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Berger, Ch. |إظهار المؤلفين=etal |collaboration=PLUTO collaboration |سنة=1980 |عنوان=A study of multi-jet events in e<sup>+</sup>e<sup>−</sup> annihilation |صحيفة=[[Physics Letters B]] |المجلد=97 |العدد=3–4 |صفحة=459 |bibcode=1980PhLB...97..459B |doi=10.1016/0370-2693(80)90640-1 |df=dmy-all}}</ref> (أنظر أيضا المرجع <ref name="SOE">
{{استشهاد بدورية محكمة
 |مؤلف=P. Söding
 |سنة=2010
 |عنوان=On the discovery of the gluon
 |صحيفة=[[European Physical Journal H]]
 |المجلد=35 |العدد=1 |صفحات=3–28
 |bibcode=2010EPJH...35....3S
 |doi=10.1140/epjh/e2010-00002-5
|مسار=http://bib-pubdb1.desy.de/record/92607
 | مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20200430104036/http://bib-pubdb1.desy.de/record/92607 | تاريخ أرشيف = 30 أبريل 2020 }}</ref>).
في عام 1991 أجريت تجربة في مركز أبحاث [[سيرن]]، وقد أجريت في «حلقة ليب»؛ وهي حلقة لتخزين الجسيمات لإتاحة اصتدامات الإلكترونات المسرّعة والبوزيترونات المسرّعة،
وجاءت النتيجة مؤيدة للنتائج السابقة. التجربة كانت حساسة لقياس العزم المغزلي للغلوون.<ref>{{استشهاد بدورية محكمة |مؤلف=Alexander, G. |إظهار المؤلفين=etal |collaboration={{Ill-WD2|OPAL collaboration|id=Q694076}} |سنة=1991 |عنوان=Measurement of Three-Jet Distributions Sensitive to the Gluon Spin in e<sup>+</sup>e<sup>−</sup> Annihilations at √s = 91 GeV |صحيفة=[[Zeitschrift für Physik C]] |المجلد=52 |العدد=4 |صفحة=543 |bibcode=1991ZPhyC..52..543A |doi=10.1007/BF01562326 |df=dmy-all}}</ref>

== المصادر ==
{{مراجع}}

== اقرأ أيضًا ==
{{تصنيف كومنز|Gluons}}
* [[نظرية النموذج المعياري|نظرية النموذج العياري]]
* [[تآثر قوي]]
* [[بلازما كوارك-غلوونية]]
* [[كوارك]]

{{جسيمات}}
{{ميكانيكا الكم}}
{{ضبط استنادي}}
{{فيزياء نظرية}}
{{شريط بوابات|الفيزياء|الكيمياء}}

[[تصنيف:غلوونات|*]]
[[تصنيف:بوزونات]]
[[تصنيف:بوزونات قياسية]]
[[تصنيف:جسيمات أولية]]
[[تصنيف:ديناميكا لونية كمية]]